本文從電-磁組合型天線的物理結(jié)構(gòu)分析入手,,結(jié)合實(shí)驗(yàn)和數(shù)值模擬,,采用頻域和時域測量相結(jié)合的方法,,對電-磁組合型天線的特性進(jìn)行了研究,。
1 理論分析
1.1 天線結(jié)構(gòu)
圖1為電-磁振子組合型超寬帶天線結(jié)構(gòu)示意圖[2],。圖中所示:①為天線同軸饋電區(qū);②為外導(dǎo)體板;③為電流環(huán)調(diào)節(jié)器;④為TEM喇叭上極板;⑤為TEM喇叭下極板,。
圖1 電-磁振子組合型UWB天線結(jié)構(gòu)示意圖
1.2 天線物理結(jié)構(gòu)及其特性分析
天線的物理結(jié)構(gòu)與天線性能有比較密切的關(guān)系。輻射天線的輸入阻抗與超寬譜脈沖源的特性阻抗的失配,,造成天線饋源處不同程度地反射,。從圖1所示的天線結(jié)構(gòu)形式來看,激勵脈沖(如圖2)進(jìn)入同軸饋電區(qū)后,,具有寬頻帶特征(如圖3)的脈沖電流饋入天線,。一部分電流通過①、③,、②構(gòu)成的電流環(huán)(或磁振子)向自由空間輻射,同時產(chǎn)生反射波和熱耗(由于激勵脈沖的上限頻率較低,,天線的熱損耗一般可不予考慮);另一部分電流通過①,、④、⑤構(gòu)成的阻抗?jié)u變型TEM喇叭(主要表現(xiàn)為電振子輻射器)向自由空間輻射,,同時也產(chǎn)生反射波,。
圖2 激勵脈沖波形 圖3 激勵脈沖頻譜
根據(jù)以上分析,可以得到該天線等效電路,,如圖4所示,。其中Rring、Rtrumpet分別為天線的磁振子(電流環(huán))與電振子(TEM喇叭)的輻射電阻,,二者與激勵信號的頻率f成非線性關(guān)系,。
圖4 電-磁振子天線等效電路圖
天線中的電流環(huán)為并聯(lián)諧振回路,隨著頻率的提高,,電流環(huán)由低頻短路負(fù)載逐漸轉(zhuǎn)變成為以磁振子為主的輻射器,,磁振子的輻射電阻Rring也相應(yīng)增加。對低頻而言,,電流環(huán)為小環(huán)輻射器,,相當(dāng)于磁基本振子,其輻射特性等同于磁基本振子;而對高頻而言,,它又相當(dāng)于大電流環(huán)輻射器,,可以應(yīng)用大電流環(huán)輻射理論來分析其輸入特性和輻射特性。
隨著頻率的進(jìn)一步提高,,TEM喇叭再轉(zhuǎn)變成為高頻短路負(fù)載。當(dāng)頻率f很高時,,TEM喇叭電振子和電流環(huán)磁振子均嚴(yán)重失諧,分別處于短路和開路狀態(tài),。造成饋源處較大反射,。
電-磁振子組合型超寬帶天線中電振子與磁振子的遠(yuǎn)區(qū)輻射場同為垂直極化波,。通過調(diào)整磁振子與電振子的參數(shù)Lring、Ctrumpet以及相位中心距,,使兩個天線振子形成電-磁振子互補(bǔ)輻射[3],,從而降低天線的輻射電阻對信號頻率的依賴,擴(kuò)展了天線的工作頻帶,,降低了天線負(fù)載的不匹配所造成的反射,,而且還能使兩個輻射器的空間瞬態(tài)輻射場相互疊加,最大限度地提高天線的輻射效率,。
2 模擬計算
在以上分析的基礎(chǔ)上,,利用數(shù)值模擬軟件對50x50x50cm3的電-磁振子組合型超寬帶天線進(jìn)行了模擬,圖5,、圖6為數(shù)值模擬結(jié)果,。
圖 6 不同頻率下50cm電-磁振子組合型UWB天線在θ=900和φ=900平面的方向圖