0 引言

　　隨著傳統(tǒng)打印,、工業(yè)噴繪,、生物醫(yī)學(xué)等行業(yè)的蓬勃發(fā)展，剪切型壓電噴墨打印技術(shù)因其墨滴均勻性好,，可控性強(qiáng),、衛(wèi)星點少等優(yōu)點異軍突起，是當(dāng)今最具應(yīng)用潛力的噴墨打印技術(shù)[1],。剪切型壓電噴墨打印技術(shù)中壓電噴頭結(jié)構(gòu)及驅(qū)動電源是其關(guān)鍵技術(shù),，噴頭驅(qū)動電源輸出激勵脈沖的幅值、頻率特性影響噴頭噴出墨滴的大小,、速度及頻率[2],。因此，研制一種有效的剪切型壓電噴頭驅(qū)動電源,，對于提高噴頭噴出墨滴的性能具有重要意義,。

　　針對剪切型壓電噴頭良好的發(fā)展前景，國內(nèi)外研究者對噴頭結(jié)構(gòu)及壓電陶瓷驅(qū)動電源進(jìn)行了探索研究,。Jürgen等[3-4]從剪切型壓電噴頭致動壁的壓電特性出發(fā),，研究了噴頭結(jié)構(gòu)特征及制造流程。Herman等[5-6]為優(yōu)化噴頭結(jié)構(gòu),，以噴頭噴射墨水時的動態(tài)過程為研究對象,，分析了通道內(nèi)電場、流場,、聲場等相互耦合的數(shù)學(xué),、物理模型。Guangya Liu等[7]根據(jù)壓電陶瓷的材料特性,，研究了壓電陶瓷微位移驅(qū)動電源,。但上述研究均為從噴頭結(jié)構(gòu)或壓電陶瓷驅(qū)動電源一種角度進(jìn)行展開，缺乏兩者的關(guān)聯(lián)耦合,。針對此問題,，本文在分析致動壁特性基礎(chǔ)上,，結(jié)合剪切型壓電噴頭具體結(jié)構(gòu),，設(shè)計一種基于直流變換原理的開關(guān)式剪切型壓電噴頭驅(qū)動電源,，實現(xiàn)噴頭結(jié)構(gòu)與壓電陶瓷驅(qū)動電源的關(guān)聯(lián)耦合。采用設(shè)計出的噴頭驅(qū)動電源,，開展了電源性能測試實驗,。

1 壓電噴頭驅(qū)動結(jié)構(gòu)及特性分析

　　1.1 厚度剪切型壓電噴頭驅(qū)動結(jié)構(gòu)

　　厚度剪切型壓電噴頭是利用壓電陶瓷的逆壓電效應(yīng)，使致動壁產(chǎn)生厚度剪切振動,，導(dǎo)致墨水腔有規(guī)律地增大-減小,，將墨水?dāng)D出噴孔的微機(jī)電裝置。通常壓電噴頭結(jié)構(gòu)設(shè)計的目標(biāo)是實現(xiàn)噴頭正常工作時致動壁振動幅度大,，噴射墨水能力強(qiáng),。通過研究分析，致動壁處于厚度剪切振動模式時,，僅有剪切變形,，模間無耦合，能量損耗少,，機(jī)電轉(zhuǎn)化效率高,，此時致動壁相比其他振動模式振動幅度較大，噴頭噴射墨水能力較強(qiáng)[8],。噴頭致動壁是將電能轉(zhuǎn)化為機(jī)械能的元件,，其制造材料的機(jī)電耦合系數(shù)是選材的重要指標(biāo)，為實現(xiàn)較高的電能與機(jī)械能轉(zhuǎn)化效率,，選擇機(jī)電耦合系數(shù)較大的軟系壓電陶瓷PZT-5H制造壓電噴頭致動壁,。

　　根據(jù)剪切型壓電噴頭功能及上述分析，以PZT-5H壓電陶瓷為基材,，設(shè)計出如圖1所示的剪切型壓電噴頭致動器結(jié)構(gòu),。壓電噴頭致動器主要由壓電陶瓷底座、壓電陶瓷致動壁,、非壓電陶瓷上蓋,、連接膜、焊盤,、帶有噴孔的噴孔板等構(gòu)成,。

圖1  剪切型壓電噴頭致動器結(jié)構(gòu)

　　在圖1所示剪切型壓電噴頭致動器結(jié)構(gòu)中選擇單通道I為研究對象，其致動壁產(chǎn)生厚度剪切振動時墨水腔容積變化過程如圖2所示,。當(dāng)兩側(cè)致動壁均接0電位時,，致動壁處于靜止?fàn)顟B(tài)，墨水腔容積亦處于原始狀態(tài),，如圖2(a)所示,，當(dāng)左,、右致動壁同時分別施加正、反向電場時,，致動壁向墨水腔外部運動,，該過程導(dǎo)致墨水腔容積增大，內(nèi)部產(chǎn)生負(fù)壓,，墨水從儲墨器及噴孔處流向墨水腔,，如圖2(b)所示。隨后,，將兩致動壁上的電場同時反向,，兩致動壁向墨水腔內(nèi)部運動，該過程導(dǎo)致墨水腔容積減小,，內(nèi)部產(chǎn)生正壓,，將墨水從噴孔中噴出。如圖2(c)所示,。

(a)靜止態(tài)         (b)容積增大態(tài)     (c)容積減小態(tài)

圖2  單通道墨水腔容積變化過程

　　1.2 致動壁位移及諧振基頻分析

　　為了分析剪切型壓電噴頭致動壁的運動特性,，對圖1中致動壁沿3方向極化，2方向施加電場,，使其在無外部應(yīng)力作用下做厚度剪切振動,，由d型壓電方程[9]可得應(yīng)變s23=d15 E2，式中d15為壓電應(yīng)變系數(shù),，E2為電場強(qiáng)度,。應(yīng)變s23對應(yīng)的內(nèi)部應(yīng)力式中為短路彈性柔順系數(shù)。

　　為了確定電壓對壓電噴頭致動壁厚度剪切振動時位移的影響,，在圖1所示噴頭致動器結(jié)構(gòu)模型的致動壁上定義如下條件及變量：致動壁上部涂覆銅電極,；致動壁長l、電極高h(yuǎn),、致動壁厚w(w遠(yuǎn)小于h),，致動壁沿z方向極化，y方向施加電場,，逆z方向wl面固定,，順z方向wl面膠連支撐。設(shè)y方向撓度為f,，則f是x,、z、t的函數(shù),，可得致動壁振動的微分方程為：

　　式(1)中,，D為彎曲剛度，E0為楊氏模量，為泊松比,，m為致動壁位面積質(zhì)量,。

　　因致動壁長度遠(yuǎn)大于電極高度，可近似認(rèn)為致動壁y方向撓度f不隨x的變化而變化,，即f(x,，z，t)=f(z,，t),。

　　在致動壁電極上施加動態(tài)電場時,，其邊界條件為：

　　式(2)中U為驅(qū)動電壓,，r為上蓋及連接膜等效為彈簧時的彈簧系數(shù)。將邊界條件代入式(1),，可得z=h時,，致動壁位移S：

　　式(3)中m=r(sinkh-sinwkh)+k3(coskh+coswkh)，n=k3(sinkh-sinwkh)-r(coskh-coswkh),，為常數(shù),，a2=DE為極化電場強(qiáng)度。當(dāng)噴頭噴射40～80 pL墨滴時,，對應(yīng)的致動壁的位移位S為0.11～0.32 μm,。將表1所示的致動壁尺寸、參數(shù)代入式(4),，可得位移為0.11 μm時,，近似電壓U1=20 V；位移為0.32 μm時,，近似電壓U2=60 V,。因此，由式(4)可知,，0.11～0.32 μm范圍內(nèi)的致動壁位移隨驅(qū)動電壓在20～60 V范圍內(nèi)近似線性增大,。

　　在致動壁位移隨驅(qū)動電壓近似線性增大范圍內(nèi)，施加在涂覆銅電極的致動壁上的激勵脈沖頻率等于致動壁的諧振基頻時,，致動壁厚度剪切振動的幅度最大,。為得出致動壁的諧振基頻，采用瑞利能量法[10-11]對致動壁諧振基頻進(jìn)行近似求解,。

　　根據(jù)圖1所示剪切型壓電噴頭致動器結(jié)構(gòu)模型,，設(shè)致動壁厚度剪切振動時，任一時刻撓度為：

　　式(4)中q為載荷,，為角頻率,，c為初始相位，v0為致動壁本征函數(shù)。根據(jù)致動壁結(jié)構(gòu)特征,，設(shè)：

　　由式(5)得撓度為：

　　則基于式(6),，致動壁勢能：

　　致動壁動能：

　　式(8)中g(shù)為重力加速度。

　　根據(jù)動能與勢能關(guān)系Umax=Tmax,，解得致動壁諧振基頻：

　　式(9)中代入所設(shè)計致動壁的尺寸,、參數(shù)，得到致動壁諧振基頻為15 kHz,。

　　通過對壓電噴頭致動壁位移及諧振基頻的理論分析,，得出PZT-5H制造的致動壁，0.11～0.32 μm范圍內(nèi)的致動壁位移隨驅(qū)動電壓在20～60 V范圍內(nèi)近似線性增大,；諧振基頻約為15 kHz,。

2 剪切型壓電噴頭驅(qū)動電源設(shè)計

　　2.1 致動壁驅(qū)動波形設(shè)計

　　壓電噴頭致動器通道由平行排列的致動壁陣列構(gòu)成，相鄰?fù)ǖ拦蚕硗恢聞颖?，?qū)動電源激勵脈沖施加于通道焊盤上時,，等效為電容的致動壁其驅(qū)動電壓為兩側(cè)通道電壓之差。分析致動壁先向外運動再向內(nèi)運動的工作特性,，相鄰?fù)ǖ兰蠲}沖須滿足圖3所示時序關(guān)系,。在tdraw階段，致動壁向外運動,，墨水腔容積增大,，墨水從儲墨器和噴孔處流向噴墨通道中部。treinforce階段,，致動壁向內(nèi)運動,，墨水腔容積減小，墨水從噴墨通道噴孔中被擠出,。tsetting為墨滴噴射完成后變量的設(shè)置時間,。一次完整噴射的周期T由tdraw、treinforce,、tsetting之和構(gòu)成,。

圖3  單通道激勵脈沖時序圖

　　通常圖1所示剪切型壓電噴頭致動器某一通道噴射墨水時，相鄰?fù)ǖ酪蛑聞颖诟蓴_無法同時噴射,。為解決基于共享致動壁結(jié)構(gòu)設(shè)計的噴頭相鄰?fù)ǖ罒o法同時噴射問題,，提出將通道分成三組，采用循環(huán)交替工作的方法,，編號為1+3n的通道為A組,，編號為2+3n的噴道為B組，編號為3+3n的通道為C組,。某一組通道擬噴射墨滴時,，該組通道施加圖3中b通道上的激勵脈沖,，相鄰兩通道分別施加a通道，c通道上的激勵脈沖,。

　　2.2 驅(qū)動電源設(shè)計

　　針對剪切型壓電噴頭功能,、致動器結(jié)構(gòu)特征、致動壁位移在20～60 V范圍內(nèi)隨驅(qū)動電壓近似線性增大關(guān)系,、致動壁15 kHz諧振基頻,、噴墨通道“三循環(huán)”驅(qū)動方式時序，設(shè)計了一種基于直流變換原理的開關(guān)式驅(qū)動電源,。該電源實現(xiàn)32路通道的分組噴射,，其最大輸出電壓范圍±60 V，正負(fù)脈寬和設(shè)置時間在15～200 μs內(nèi)在線可調(diào),。剪切型壓電噴頭驅(qū)動電源總體框圖如圖4所示,，壓電噴頭驅(qū)動電源由主控模塊、多路信號發(fā)生器模塊,、功率放大模塊,、上位機(jī)模塊等構(gòu)成。

圖4  剪切型壓電噴頭驅(qū)動電源總體框圖

　　主控模塊采用C8051F020單片機(jī)作為核心控制器,，其將上位機(jī)通過串口通訊模塊發(fā)送至下位機(jī)的含有噴墨通道信息、激勵脈沖正負(fù)脈寬與設(shè)置時間信息的協(xié)議字段進(jìn)行解析,，將解析結(jié)果以控制信號和打印數(shù)據(jù)的形式傳送至多路信號發(fā)生器,。多路信號發(fā)生器采用FPGA設(shè)計定制，其實現(xiàn)功率放大之前控制信號和打印數(shù)據(jù)的32路擴(kuò)展,?？紤]到未來噴墨通道數(shù)量的可擴(kuò)展性及信號發(fā)生器路數(shù)的可定制性，選用Altera公司高性價比EP4CE10E22C8N芯片實現(xiàn)多路信號發(fā)生器,。

　　功率放大模塊實現(xiàn)信號發(fā)生器生成信號的功率放大,，當(dāng)放大后的激勵脈沖施加到噴墨通道焊盤上時，致動壁產(chǎn)生厚度剪切振動,，導(dǎo)致墨水腔有規(guī)律地增大-減小,，將墨水?dāng)D出噴孔。功率放大模塊采用MOS管構(gòu)建的全橋輸出放大電路,，相鄰兩通道放大電路如圖5所示,，功率放大電路由光電隔離、MOS管驅(qū)動,、邊沿調(diào)整,、功率放大四部分組成[12]。

圖 5  功率放大電路

　　光電隔離模塊輸入信號為32路信號發(fā)生器輸出信號,，其由光耦H1,、H2和電阻R1、R2、R10,、R11構(gòu)成,。該模塊實現(xiàn)高壓電路和低壓電路的電氣隔離，有效抑制電磁干擾,。光電隔離模塊輸出信號幅值較低,，難以驅(qū)動功率放大模塊的MOS管，為此,，設(shè)計了MOS管驅(qū)動模塊對光電隔離模塊輸出信號進(jìn)行放大,。MOS管驅(qū)動模塊由NPN型三極管Q1、Q2和電阻R3,、R4,、R12、R13構(gòu)成,。為實現(xiàn)MOS管輸出脈沖上升沿,、下降沿陡直程度可調(diào)，設(shè)計了由電阻R5,、R7,、R8、R14,、R16,、R17構(gòu)成的邊沿調(diào)整模塊。功率放大模塊由MOS管T1～T6,，電阻R6,、R9、R15,、R18和電容C1,、C2，二極管D1～D4構(gòu)成,，其實現(xiàn)脈沖的功率放大,。為提高M(jìn)OS管T2、T5的柵極電壓,，保證T2,、T5正常導(dǎo)通，設(shè)計了由電容C1,、C2,，二極管D1、D3,，電阻R6,、R15構(gòu)成的升壓自舉電路,。為保護(hù)高壓電源，設(shè)計了電阻R9,、R18充當(dāng)限流電阻,。為使MOS管T2和T3、T5和T6分別工作在推挽狀態(tài)下交替導(dǎo)通,，設(shè)計了將功率放大電路輸入信號反向的MOS管T1,、T2。為降低激勵脈沖由高變低時,，殘留在致動壁上的電荷對電路響應(yīng)速度的影響,，設(shè)計了T3和D4、T6和D2構(gòu)成的正反放電回路,。

　　電路中輸入信號U1,、U2滿足圖3所示時序關(guān)系時，剪切型壓電噴頭致動壁充放電過程如下：U1上升沿到來且U2為低電平,，MOS管T2,、T6導(dǎo)通，T3,、T5關(guān)斷,，20～60 V可調(diào)直流電源經(jīng)T2、T6對致動壁正向充電,，致動壁向外運動,；U1下降沿到來且U2為低電平，MOS管T3,、T6導(dǎo)通，T2,、T5關(guān)斷,，致動壁經(jīng)T3和D4組成的回路正向放電，致動壁向內(nèi)運動,。U1為低電平且U2上升沿到來,，MOS管T5、T3導(dǎo)通,，T6,、T2關(guān)斷，20～60 V可調(diào)直流電源經(jīng)T5,、T3對致動壁反向充電,，致動壁繼續(xù)向內(nèi)運動。U1為低電平且U2下降沿到來,，MOS管T6,、T3導(dǎo)通,，T5、T2關(guān)斷,，壓電致動壁經(jīng)T6和D2組成的回路反向放電,，致動壁向外運動，并逐漸恢復(fù)到初始狀態(tài),。

3 壓電噴頭驅(qū)動電源測試實驗

　　為了檢驗基于直流變換原理設(shè)計的剪切型壓電噴頭驅(qū)動電源的實際性能,，在噴頭驅(qū)動電源實驗裝置上開展帶負(fù)載的測試實驗。實驗裝置如圖6所示,，主要由噴頭驅(qū)動電源主控模塊,、多路信號發(fā)生器模塊、功率放大模塊,、可調(diào)直流電源,、示波器等組成。

圖 6  壓電噴頭驅(qū)動電源裝置

　　3.1 驅(qū)動電源脈沖幅值

　　為了檢驗噴頭驅(qū)動電源輸出脈沖幅值的有效性,，開展了脈沖頻率固定時,、不同幅值波形的測試實驗，實驗中脈沖頻率,、幅值輸入值分別為：15 kHz,、±20 V、±40 V,、±60 V,。測試所用致動壁容值約為470 pF。圖7為實際測試波形,，在電源帶負(fù)載狀態(tài)下,，頻率為15 kHz時，幅值為±20 V,、±40 V,、±60 V的脈沖，其實際幅值與理論幅值吻合度較好,，無嚴(yán)重突變,；不同幅值下正脈寬、負(fù)脈寬,、設(shè)置時間一致性良好,，但存在上升沿、下降沿略有傾斜,，通過分析,，帶負(fù)載狀態(tài)下驅(qū)動電源電路的輸出電阻與致動壁構(gòu)成的回路導(dǎo)致了上升沿和下降沿略微傾斜。因此,，驅(qū)動電源在15 kHz頻率下,，20～60 V范圍內(nèi)驅(qū)動負(fù)載時,，輸出脈沖幅值無嚴(yán)重失真，有效性良好,。

(a)脈沖幅值±20 V波形

(b)脈沖幅值±40 V波形

(c)脈沖幅值±60 V波形

圖7  電源測試波形

　　3.2 驅(qū)動電源脈沖頻率

　　為了檢驗噴頭驅(qū)動電源輸出脈沖頻率的穩(wěn)定性,，開展了輸出脈沖幅值固定、頻率不同時,，實際脈沖頻率對應(yīng)周期的正脈寬,、負(fù)脈寬、設(shè)置時間與輸入?yún)?shù)的誤差的測試實驗,。實驗中脈沖幅值,、頻率輸入值分別為：

　　±30 V、3 kHz,、6 kHz,、9 kHz、

　　12 kHz,、15 kHz,。測試所用致動壁容值約為470 pF。實驗中構(gòu)成周期的正脈寬,、負(fù)脈寬,、設(shè)置時間長度通過上位機(jī)設(shè)置。頻率設(shè)置的具體參數(shù)如表2所示,。

　　實測波形與輸入?yún)?shù)誤差統(tǒng)計結(jié)果如圖8所示,。在圖8中，隨著脈沖頻率在3 kHz～15 kHz逐漸增大,，頻率對應(yīng)周期的正脈寬,、負(fù)脈寬、設(shè)置時間與輸入?yún)?shù)的誤差逐漸增大,，但增大幅度較小,，在15 kHz時誤差值僅為3%。因此,，驅(qū)動電源在輸出脈沖幅值±30 V下，頻率為3 kHz～15 kHz時,，驅(qū)動電源頻率穩(wěn)定性良好,。

4 結(jié)論

　　針對剪切型壓電噴頭致動器結(jié)構(gòu)特性，分析了0.11～0.32 μm范圍內(nèi)的致動壁位移隨驅(qū)動電壓在20～60 V范圍內(nèi)近似線性增大的關(guān)系,，推導(dǎo)出致動壁15 kHz的諧振基頻數(shù)值,，結(jié)合噴墨通道“三循環(huán)”驅(qū)動方式時序，設(shè)計并實現(xiàn)了一種基于直流變換原理的開關(guān)式驅(qū)動電源,。經(jīng)過實驗測試,，在15 kHz頻率下,， 20～60 V范圍內(nèi)驅(qū)動負(fù)載時，輸出脈沖幅值與理論幅值吻合度較好,；在幅值±30 V下,， 3 kHz～15 kHz范圍內(nèi)，頻率對應(yīng)周期的正脈寬,、負(fù)脈寬,、設(shè)置時間與輸入?yún)?shù)的誤差最大值為3%，驅(qū)動電源頻率穩(wěn)定性良好,。因此,，本文設(shè)計的剪切型壓電噴頭驅(qū)動電源具有較高的可行性。

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